直角異形鏡可用做后向反射鏡，它利用了兩個位置的全反射。如果兩反射表面的夾角為90度，得到的反射光束平行于入射光束，即使異形鏡有點傾斜也是如此。只是光束偏移量會發生改變。如果鏡子是傾斜的，那么光束方向改變的角度是傾斜角的兩倍。后向反射異形鏡很容易排列，因為其具體的指向關系不大。在這種結構中，入射/出射界面處的折射與波長有關不會產生影響，因為光束近乎垂直于表面。失真異形鏡可改變一個方向上的光束尺寸。這時入射光與出射光與相應表面之間的夾角差別很大，例如，入射光束是垂直于表面的。這時光束尺寸只在一個方向上發生改變，這是由結構引起的，而不是由于聚焦等機制。由于至少一個光束遠離布儒斯特角，常常需要采用抗反射涂層來消除反射。像差可以通過采用不同異形鏡的組合來極大的減小。回異形鏡供貨價格

異形鏡中的菲涅爾異形鏡多是由聚烯烴材料注壓而成的薄片，鏡片表面一面為光面，另一面刻錄了由小到大的同心圓。菲涅爾異形鏡是一種應用十分普遍的光學元件，其設計和制造設及到多個技術領域，包括光學工程，高分子材料工程，CNC機械加工，金剛石車削工藝，鍍鎳工藝；模壓、注塑、澆鑄等制造工藝。螺紋異形鏡，多是由聚烯烴材料注壓而成的薄片，也有玻璃制作的，鏡片表面一面為光面，另一面刻錄了由小到大的同心圓，它的紋理是利用光的干涉及擾射和根據相對靈敏度和接收角度要求來設計的，異形鏡的要求很高。回異形鏡供貨價格厚異形鏡與薄異形鏡的區別在于計算時采用的近似不同。

GRIN異形鏡的表面通常是平的，類似于普通的盤子或者圓柱。當準直光束射向異形鏡時，聚焦異形鏡的焦距f是異形鏡與其后的焦點之間的距離。而對于散焦異形鏡，焦距是負值，是異形鏡與實焦點距離加符號。異形鏡的屈光本領（或者聚焦功率）是焦距的倒數。通常用在激光器技術中的異形鏡的焦距在10毫米到幾米之間。小的非球面異形鏡很容易達到幾毫米，有時能到1毫米以下。在許多實際情形下，異形鏡非常薄，所以可以認為其光束半徑是異形鏡內是不變的。小的面曲率（即曲率半徑很大）異形鏡滿足這種條件。

大多數異形鏡引起的波前變化都來源于表面的曲率。雙凸異形鏡具有兩個凸表面，經過異形鏡光軸附近的光的相位延遲大于兩邊的光的相位延遲。因為異形鏡材料的折射率比附近介質（通常為空氣）的大。相位的徑向變化也表示了波前曲率的變化。另一個物理解釋是異形鏡表面的折射。尤其是厚異形鏡，采用折射理論計算比采用徑向變化相位延遲得到的結果更準確，后者忽略了異形鏡內光束尺寸的變化。還存在漸變折射率異形鏡（GRIN異形鏡），也就是異形鏡材料中折射率是變化的。對于聚焦GRIN異形鏡，折射率在中心是較高的，兩邊逐漸減小，而隨著徑向位置變大，折射率變化近似為拋物線形。當發散光束射向聚焦異形鏡時，異形鏡到焦點的距離會比焦距大。

多層介質異形鏡的反射性質（包括色散）可以采用基于矩陣方法的模型軟件進行計算，這時每一層介質都可以看做2*2的復數矩陣，然后所有的矩陣相乘就可以得到整個層狀結構的矩陣。通過該矩陣，可以計算反射和透射波的復振幅，以及結構中的場分布。色散來自于復數反射系數和復數透射系數隨頻率的變化，它也可以根據菲涅爾方程計算得到。如果材料存在吸收時，需要考慮很多復雜的數學問題。如何精確獲取材料的數據就是一個問題，尤其是材料的折射率與制備方法有很大關系的情況下。彎月形異形鏡通常用作物鏡的矯正鏡片。平凸異形鏡批發價

異形鏡是組成顯微鏡光學系統的較基本的光學元件。回異形鏡供貨價格

色散異形鏡對不只產生異形鏡材料的色散，整個裝置的路程也與波長有關。這種方法可用在鎖模激光器中用于色散補償。即使異形鏡色散為正常色散，也可以得到反常色散。一般光路采用對稱結構，即入射和出射光束與對應的表面之間的夾角是相通的。如果可以合適選取異形鏡角度，那么可以在兩個表面都能得到布儒斯特角。通常不希望改變光束尺寸。對稱結構中很容易排列異形鏡，這時的偏轉角是較小的。做成等邊三角形非常適合，采用高色散的燧石玻璃SF10制作異形鏡，因為這時入射角和出射角近似為對稱結構，角度接近于布儒斯特角，約為60度。回異形鏡供貨價格

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